電流(でんりゅう)がつくる磁界(じかい)

電流(でんりゅう)が流(なが)れている導線(どうせん)の周(まわ)りには、磁界(じかい)（磁力(じりょく)がはたらく空間(くうかん)）ができる。磁界(じかい)の向(む)きは、磁力線(じりょくせん)の向(む)き（N極(きょく)からS極(きょく)へ向(む)かう向(む)き）で表(あらわ)す。

まっすぐな導線(どうせん)に電流(でんりゅう)を流(なが)すと、導線(どうせん)を中心(ちゅうしん)とした同心円(どうしんえん)状(じょう)の磁界(じかい)ができる。電流(でんりゅう)の向(む)きと磁界(じかい)の向(む)きの関係(かんけい)は、右(みぎ)ねじの法則(ほうそく)で決(き)まる。電流(でんりゅう)の向(む)きにねじを進(すす)めるとき、ねじを回(まわ)す向(む)きが磁界(じかい)の向(む)きになる。

導線(どうせん)をコイル状(じょう)に巻(ま)くと、コイルの内側(うちがわ)で1本(ほん)1本(ほん)の導線(どうせん)がつくる磁界(じかい)が重(かさ)なり合(あ)って強(つよ)め合(あ)う。コイルがつくる磁界(じかい)は、1本(ほん)の棒(ぼう)磁石(じしゃく)がつくる磁界(じかい)と同(おな)じような形(かたち)になる。

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例題(れいだい)1：まっすぐな導線(どうせん)を上(うえ)から見(み)て、電流(でんりゅう)が手前(てまえ)から奥(おく)へ流(なが)れているとき、導線(どうせん)の周(まわ)りの磁界(じかい)の向(む)きはどちらか。右(みぎ)ねじの法則(ほうそく)で、電流(でんりゅう)の向(む)き（奥(おく)へ進(すす)むねじ）に合(あ)わせてねじを回(まわ)す向(む)きを考(かんが)えると、磁界(じかい)は上(うえ)から見(み)て時計(とけい)回(まわ)りになる。

例題(れいだい)2：コイルの巻数(かんすう)を増(ふ)やす、または流(なが)す電流(でんりゅう)を大(おお)きくすると、コイルの内側(うちがわ)の磁界(じかい)は強(つよ)くなっていく。コイルの中(なか)に鉄(てつ)の棒(ぼう)（鉄心(てっしん)）を入(い)れると、鉄(てつ)が磁化(じか)されてさらに磁界(じかい)が強(つよ)くなる。

この性質(せいしつ)を利用(りよう)したものが電磁石(でんじしゃく)で、電流(でんりゅう)の向(む)きを変(か)えるとN極(きょく)とS極(きょく)が入(い)れ替(か)わり、電流(でんりゅう)を切(き)ると磁界(じかい)も消(き)える。モーターや電磁(でんじ)リレーなどに使(つか)われている。

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磁界(じかい)の向(む)きが右(みぎ)ねじの法則(ほうそく)で決(き)まるのは、電流(でんりゅう)の周(まわ)りにできる磁界(じかい)の向(む)きが、実験(じっけん)でいつも一定(いってい)の規則(きそく)に従(したが)うことが確(たし)かめられているため。

コイルで磁界(じかい)が強(つよ)め合(あ)うのは、1本(ほん)の導線(どうせん)がつくる同心円(どうしんえん)状(じょう)の磁界(じかい)が、隣(となり)どうしのループで同(おな)じ向(む)きに重(かさ)なり合(あ)うから。巻数(かんすう)を増(ふ)やすほど重(かさ)なる磁界(じかい)の数(かず)が増(ふ)え、全体(ぜんたい)の磁界(じかい)が強(つよ)くなる。

フレミングの左手(ひだりて)の法則(ほうそく)（新しいタブで開きます）（同(どう)単元(たんげん)）は、磁界(じかい)の中(なか)を流(なが)れる電流(でんりゅう)が受(う)ける力(ちから)の向(む)きを決(き)めるもの。このページの右(みぎ)ねじの法則(ほうそく)は、逆(ぎゃく)に電流(でんりゅう)が磁界(じかい)をつくる向(む)きを決(き)めるもので、2つの法則(ほうそく)は原因(げんいん)と結果(けっか)が逆(ぎゃく)の関係(かんけい)にある。